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By J.H. Jeans, M.A., F.R.S

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Noch) beschränkt, da nur Einflußfunktionen dynamischer G rundsingularitäten bekannt sind [7]. 1. -15/16) - auch solche zu stärkeren Singularitäten, z. B. zu Kraftdipol-Impulsen möglich. Die Einflußfunktionen (um). ;;jt,T) zu diesen Kraftdipol-Impulsen sind direkt 1. J aus denen der Einzelkraft-Impulse durch Differenzieren zu bestimmenj so ergibt sich z. B. 3. -1) (um), k,(X,tjt,T) 1. ;;jt,T)/aX k 1. h. liegt ein Anfangs-Randwert- - 66 problem erster Art vor, können sowohl mit der Einflußfunktion (uF) ..

X)öött\k)(x,t;t)]dO • JO J x Damit ist das Verschiebungsfeld im Inneren von 0 zu jedem Zeitpunkt berechenbar, wenn außer den gegebenen Ausgangswerten Ü. und V. und der inneren Last JO JO b j alle Randwerte bekannt sind. -10) durch Verlegen des Angriffspunkts t des Impulses (i1T Grenzübergang von Innen) in einen Randpunkt ergeben. -10) Vorfaktoren des integralfreien Terms ungleich Eins. 2. -5/6). - 60 - t+ Jk) ( 4. 2. -11) d'. ( t )u. (X,T )]dr J J x Die bereits mehrfach erwähnte Äquivalenz zwischen vektoriellen Beziehungen der Elastodynamik und den skalaren der Wellenausbreitung in kompressibler Flüssigkeit soll nun hier ausgenutzt werden, um ohne weitere Herleitung die dort gültige Randintegralgleichung zu formulieren.

Jt,T)/aX k 1. h. liegt ein Anfangs-Randwert- - 66 problem erster Art vor, können sowohl mit der Einflußfunktion (uF) .. h. mit Kraftdipol-Impulsbelegungen Integralgleichungen formuliert (um). k" I. J werden. 3. 3. -3 ) [um]. k·(x)mk·(x,t)+ I. J J {(um). k·(x,F,;(s)jt,-r)mk,(s,-r)dsd-r = ül·(x,t). I. 'cc,(t--r) -r , also nur schwach singulär, während die der zweiten Gleichung Terme mit H(c t'_r)(c 2t,2_ r 2)-3/2 bzw. ö(c t'_r)(c 2t,2_ r 2)-1/2 enthalten. In dieser Form a a 01. 3. -3) mit den Kraftdipol-Impulsbelegungen nicht verwendbar.

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